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밑에서 꾸준히 슈뢰딩거 방정식의 유도과정과 허수 i가 필요한 이유를 물었는데,
사실 좋은 질문이다.

wave like하다고 해서 반드시 허수가 필요한 것은 아니다.
대표적인 것이 교류를 다루는 전기에서 전압을 exp(i*theta)로 흔히 사용하는데 이것은 단순히 편의를 위한 것이다.
결국은 결과에 실수값을 취해서 cos 함수를 얻는다. 허수값을 취하면 sin함수를 얻는데 이것은 cos함수에 phase가 shift된 것.
따라서 모든 교류계산 방정식은 실수로도 가능하다. 실제로 방정식에는 허수 i가 들어가지 않는다.

하지만 슈뢰딩거 방정식은 다르다. 반드시 허수i가 필요하고, 그 결과 방정식의 해인 wave function또한 복소수 영역이된다.
그 이유에 대한 설명도 한가지만은 아니다. 여기서는 그 중 한가지를 설명한다.

1. 슈뢰딩거 당시에 알려져 있던 사실
운동에너지:
gif.latex?E=%5Cfrac%7Bp%5E2%7D%7B2m%7D\"    (1)

일반적인 파동:
gif.latex?%5Cpsi%20=%20a%20%5Ccos%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%20+%20b%20%5Csin%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29\"

드 브로이 물질파:
gif.latex?p%20=%20%5Chbar%20k\"

플랑크 에너지-주파수 관계:
gif.latex?E=%5Chbar%20%5Comega\"

2. 목표
알려져 있던 것을 가지고 범용적인 wave equation을 만들기.
방정식에는 특정 운동량(k)이나 에너지(w)가 등장하지 않아야함.
일단 일반적인 파동을 미분해 보면:
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%20%7D%7B%5Cpartial%20x%7D=k%5Cleft%20[%20-a%20%5Ccos%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%20+%20b%20%5Csin%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%5Cright%20]\"    (2)
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%20%7D%7B%5Cpartial%20t%7D=-%5Comega%20%5Cleft%20[%20-a%20%5Csin%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%20+%20b%20%5Ccos%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%5Cright%20]\"    (3)
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5E2%20%5Cpsi%20%7D%7B%7B%5Cpartial%20x%7D%5E2%7D=-k%5E2%20%5Cleft%20[%20a%20%5Ccos%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%20+%20b%20%5Csin%20%5Cleft%20%28%20kx-%5Comega%20t%20%5Cright%20%29%5Cright%20]\"     (4)
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5E2%20%5Cpsi%20%7D%7B%7B%5Cpartial%20t%7D%5E2%7D=-w%5E2%20%5Cpsi\"    (5)

이것으로부터 나올 수 있는 고전적인 파동함수는 다음과 같다.
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%20%7D%7B%5Cpartial%20t%7D=-%5Cfrac%7B%5Comega%7D%7Bk%7D%20%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%7D%7B%5Cpartial%20x%7D\"

그러나 이것은 방정식 자체가 에너지 E 혹은 운동량 p에 종속적이다. 즉, 일반적인 운동방정식은 될 수 없다.

3. 시도
(1)번식인 에너지-운동량 관계를 이용하려면 (3)식을 (4)식으로 나누면 되는데 sin과 cos의 phase가 얽혀져 있어서
우변이 나누어 떨어지지 않는다. 이 때 sin과 cos의 두 phase를 일치 시키는 조건이 유일하게 있는데 다음과 같다.
gif.latex?%5Cfrac%7Ba%7D%7Bb%7D%20=%20-%5Cfrac%7Bb%7D%7Ba%7D\"
즉,
gif.latex?b%20=%20%5Cpm%20ia\"
가 된다.

이 조건이 만족된다면 (3)식을 (4)식으로 나누어, 슈뢰딩거 방정식을 얻을 수 있다.
허수는 여기에서 등장한다.

4. 슈뢰딩거 방정식
 
위에서 등장한 허수는 방정식에도 불가피하게 들어가 있다. 다만 그 결과 특정 에너지(E)나 운동량(p)을 포함하지 않는
일반적인 방정식이 되었다.
gif.latex?%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%7D%7B%5Cpartial%20t%7D=-i%20%5Comega%20%5Cpsi,%20%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5E2%20%5Cpsi%7D%7B%7B%5Cpartial%20x%7D%5E2%7D%20=-%5Cfrac%7B2m%5Comega%7D%7B%5Chbar%7D%5Cpsi\"

Free particle 슈뢰딩거 방정식:
gif.latex?i%5Chbar%20%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5Cpsi%7D%7B%5Cpartial%20t%7D=%20-%20%5Cfrac%7B%5Chbar%20%5E2%7D%7B2m%7D%5Cfrac%7B%5Cpartial%20%5E2%5Cpsi%7D%7B%7B%5Cpartial%20x%7D%5E2%7D\"